кольцевые, сфероидальные, параболические, эллиптические и гиперболические.

Сферические вогнутые отражатели. Для центральной части (10-15°) сферического вогнутого отражателя существует следующая зависимость

1+7= (ч

где d-расстояние источника света, расположенного на оси отражателя до отражающей поверхности, /-фокусное расстояние,

Гл ГЛ? са Р\

Г-радиус кривизны сферич. поверхности. При d=oo, f = lr (фиг. 11). Выражение (1) МОЖНО представить в таком виде:

т п г

Пользуясь обозначениями фиг. И (PS=d, PSi = f, OS = -f-m, OSi =-n, <p-угол между радиусом-вектором и главной осью), можно для любой точки на поверхности сферич. отражателя с большим углом обхвата написать следующее выражение:

COS 97.

Этой ф-лой характеризуется наличие сферич. аберрации (фиг. 12), где главное фокус-

Фиг. 12.

ное расстояние FP = f = , FF - про-

дольная аберрация, АВ-поперечная аберрация, аЪ-шейка каустики,

где R-радиус отверстия отражателя, г- радиус кривизны. Благодаря сферич. аберрации, излучения точечного источника света, помещенного в фокус сферич. отражателя, после отражения будут давать рассеяние, которое для лучей, отражающихся от краев, будет достигать больших величин,

как видно из изложенного ниже. На фиг. 13 а-угол обхвата, <р-угол между лучом, падающим на отражатель, и главной оптической осью, у-угол, составляемый отраженным

Фиг. 13,

лучом с прямой, параллельной главной оптической оси. Размеры угла у для разной величины угла (р даны в табл. 4. Т. о. при угле обхвата равном 120° угол у^17°, что дает такое рассеяние,что подобный отражатель совершенно непригоден для получения пуч-

Т а б л. 4,-Р аз меры угла у в зависимости от угла (р.

ка параллельных лучей. Вот почему сферические отражатели не применяются теперь в П, Для устранения или уменьшения аберрации в сферических отражателях был предложен разными лицами целый ряд конструкций таких отражателей, где это явление доведено до минимума, К числу , , , таких отражателей ИМ \--относятся следующие, а) Кольцевые сферические отражате-

л и, предложенные nj фиг. 14.

в 1883 г.Чиколевым

и состоящие из сферич. поверхности, обработанной по кольцевым зонам с разными радиусами кривизны, взятыми с таким расчетом, чтобы лучи источника света, расположенного в определенной точке, считаемой фокусом, отражались от всех зон параллельно главной оптической оси (фиг. 14). б) О т р а л а т ели Манжена (фиг, 15), представляющие собой сферич , вогнутый отражатель , у к-рого наружная, выпуклая и внутренняя вогнутая поверхности имеют разные радиусы кривизны. Манжен показал, что при соответствующем подборе радиусов кривизны и выборе фокусного расстояния можно добиться почти полного уничтожения сферической аберрации. Обычно фокусное расстояние / делается равным

/ = 0,5Б^0,71),

ПРОЖЕКТОР

где D-диаметр отражателя. Приблизительно соотношение между фокусным расстоянием и радиусами кривизны следующее:

2гг J.

где п-показатель преломления стекла, - радиус кривизны внутренней поверхности, Гг-радиус кривизны нарунсной поверхности, f-фокусное расстояние. Основным недостатком манженовского отражателя является значительное увеличение толщины стекла к краю при больших диаметрах, а отсюда увеличение веса, потерь на поглощение в стекле и появление хроматич. аберрации из-за призматич. преломления, а также опасности растрескивания при нагреве благодаря различию толщины в разных зонах, в) Сфероидальные отражатели, задняя сторона которых является сферич.

поверхностью, а передняя-деформированной сферической(для уменьшения сферич. аберрации), причем она является тоже поверхностью вращения и ее вид в несколько преувеличенном масштабе дан на фиг. 16. По сравнению со сферическим отражателем с фокусным расстоянием равным 100, отражатели сфероидальные обладают следующими деформациями, приведенными в табл. 5 (через q} обозначен угол, который образует радиус с главной оптической осью).

Табл. 5.-Д еформации сфероидальных отражателей.

Фиг. 16.

При малом отношении j эти отражатели

мало отличаются от сферических, а при больших углах обхвата они имеют заметное утолщение на периферии, г) Параболические отражатели, ограниченные двумя параболоидами. К этому классу относятся стеклянные отражатели, у которых передняя и задняя поверхности имеют форму параболоидов вращения. В отношении их конструкций м. б. два случая: 1) совпадение фокусов передней и задней поверхностей и 2) совпадение фокуса передней поверхности с главным фокусом отражателя, В обоих случаях имеется аберрация. При теоретически точечном источнике света, расположенном в фокусе параболич. поверхности, имеем пучок отраженных параллельных лучей. Рассмотрим, что получится, если будем, наоборот, на такую поверхность направлять пучок параллельных лучей. В этом случае пучок параллельных лучей, нормальных к бесконечно малой части нашей поверхности, будет создавать две взаимно перпендикулярные бесконечно малые

прямые фокальные линии, лежащие в различных плоскостях. Если пересечем параболич. поверхность меридианной плоскостью, проходящей через главную ось этой поверхности, то получим в сечении параболич. кривую (фиг. 17). Если проведем

какие-либо два луча, параллельные перпендикуляру в точке р на кривой, то

Фиг. 17.

после отражения в точ- -r/i c*f ках Pi, Рг вблизи точки р на этой кривой они пересекутся в точке на этом перпендикуляре на расстоянии, равном Va 9 от точки р, где радиус кривизны д для точки р будет

e = 2/sc f-

Таким образом фокусное расстояние будет

fo=2=/sC% .

Если эти лучи начнем поворачивать на некоторый угол е против часовой стрелки, то отраженные лучи отклонятся (по часовой стрелке) на тот же угол е, и фокусное расстояние fo с изменением угла а тоже будет изменяться, причем для любого угла е

f, = Ucose. (2)

Если лучи поворачивать обратно, то место фокуса будет поворачиваться в другую сторону. Уравнение (2) показывает, что с изменением угла е точка скрещения отраженных лучей движется по кругу диаметром fo, касательному к данной параболич. кривой в точке отражения р. Если станем рассматривать все элементы параболич. кривой, то получим целый ряд окружностей мест фокусов. Всякий точечный источник света, помещаемый в любой точке на указанной окружности, даст пучок параллельных лучей, отраженных от элементарной параболич. кривой в точке касания этой окружности. Главный фокус обладает тем важным оптическим свойством, что он является общим местом пересечения всех фокусных окружностей, какие можно провести в различных частях параболич. кривой. Теперь рассмотрим следующий случай. Предположим, что мы произвели сечение параболическ. поверхности какой-либо плоскостью, перпендикулярною к меридианной плоскости. Тогда в сечении получится эллипс. Еслипредставим, что параболич. кривая, как результат сечения какой-либо параболической поверхности с меридианной плоскостью, лежит в плоскости чертежа, то точка Л указанного выше эллипса будет лежать вьппе, а точка В ниже плоскости чертежа (фиг. 18). Проведем плоскость через точки Л п В и через фокус fo, перпендикулярную плоскости чертежа,. Два параллельные луча, падающие в точках А и В и лежащие в этой плоскости, после отражения пересекутся на расстоянии и будут лежать в той же перпен-

дикулярной плоскости. Если через точки А и В проведем плоскости, параллельные плоскости чертежа, то на них можно будет провести прямые NN и NNi, к-рые будут ff .. перпендикулярны к указанной выше перпендикулярной плоскости^ проходящей через линию АВ

и Рфокус fo- Плоскости, проходящие через эти перпендикуляры NN и NNi и через отраженные лучи, будут проходить наклонно к трем параллельным плоскостям, проходящим через А, Р и В, и пересечение их будет на прямой, проходящей через фокус /о- Если падающий на параболическую поверхность пучок параллельных лучей, повернем на некоторый угол е против часовой стрелки, то отраженные лучи повернутся на тот же угол е в противоположную сторону, и т. к. они все время лежат на наклонных плоскостях, то их пересечение будет совпадать с пересечением самих плоскостей и фокусное расстояние fe = fo SC е.

Т. о. перемещение фокуса fe для экваториального сечения совершается по прямой,

причем при угле е, равном , т. е. когда

пучок лучей параллелен главной оси параболической поверхности, fe будет совпадать с главным фокусом параболы. Если теперь возьмем на параболической поверхности какую-либо элементарную поверхность в пре-

Фиг. 19.

делах Рх, Р, и АВ (фиг. 19) и направил! на нее нучок параллельньгх лучей нернен-дикулярно к таковой, то отраженные лучи пересекутся в фокусе /о в виде нек-рой прямой (и в другом фокусе fo тоже в виде

т. Э. т. XVП.

прямой), причем обе эти прямые будут взаимно перпендикулярны. Так, на фиг. 19 отрезок PJPg представляет собой изображение фокуса fo в виде элементарного отрезка прямой, находящейся на прямой мест фокусов fe, и лежит в плоскости чертежа. Пучок света, пройдя через Р^Рз, образует второе изображение А'В' в виде прямой, перпендикулярной к плоскости чертежа и имеющей центр на окружности фокусов fe. Если этот пучок параллвльных лучей будем поворачивать вверх против часовой стрелки, то указанные выше отрезки PiPa и А'В' будут опускаться вниз, и, когда пучок лучей будет параллелен главной оси параболы, они сольются в одной точке f, которая и будет главньпи фокусом параболы. При повороте этого пучка лучей вниз по часовой стрелке до прохождения его через главный фокус, отраженные лучи пересекутся в месте пересечения прямой фокусов fe с окружностью фОКуСОВ fg

и эта точка f будет вторьш фокусом данной параболич. поверхности. Это обстоятельство имеет большое практическое значение, заключающееся в том, что имеется возможность при установке П., пользуясь этим свойством, помещать источник света вблизи фокуса f и благодаря этому перераспределять световой поток в луче П. так, что с одной стороны он становится более интенсив-ньш. Рассмотрим теперь основные характеристики оптики П. применительно к параболическому отражателю, как наиболее рас-иространенному в прожекторном деле. Для определения фокусного расстояния f данного отражателя при заданном его диаметре D или угла обхвата а при заданном диаметре и фокусном расстоянии, преобразовывая ур-ие параболы, имеем ф-лу:

1-C0S-

(Угол обхват а-телесный угол, вершина к-рого находится в световом центре источника света, а образующие пересекают крайние точки рабочей части оптики.) Обычно в П. с вольтовой дугой 0=110-120°, в П. с лампой накаливания а > 180°. Всякий источник света, применяемый в П., молено рассматривать либо в виде светящегося диска либо светящейся шаровой поверхности. К группе источников света в виде диска относятся вольтова дуга и специальные лампы накаливания, имеющие светящееся тело в виде диска, а к источникам света шарового типа относятся почти все остальные лампы Фиг. 20.

накаливания. Если

мы рассмотрим (фиг. 20) при шаровом источнике F света диаметром d луч света, отраженный вдо.ть главной оси, то увидим, что угол jS может быть определен по формуле:

2 2/

На край отражателя будет падать проекция шаровой поверхности источника света, и

угол /3 будет практически почти равен углу при центральном направлении. Иначе говоря, при шаровом источнике света отраженные лучи будут иметь один и тот же угол рассеяния и в середине и с краю. Если мы возьмем дисковый источник света

Фиг. 21.

диаметром d (фиг. 21), то увидим, что лучи, отраженные вдоль главной оси, будут рассеиваться под углом jS, а от края-под меньшим углом При дисковом источнике света максимальное рассеяние получается в центральной зоне, тогда как по краям оно меньше. При шаровом источнике света этого нет. Углом рассеяния в П. считается тот максимальный угол рассеяния, к-рый мы можем получить от данного П. Из ф-лы (3) видно, что чем дальше фокус отражателя, тем угол рассеяния меньше. Вот почему в П., где требуется пучок параллельных лучей, фокусное расстояние делается как можно больше. Тот телесный угол, в пределах к-рого сила света в луче П. па- т а б л 6.-о с дает от Х^ах ДО 0,1 Ima., пазы--вается полезным углом рассеяния. Сила света П. зависит прежде всего от размеров отражающей поверхности, от яркости источника света и наконец от кпд оптич. системы. Осевую силу света 1ос. можно вьфазить так: 1ос. =*SBj; св.,

где S-площадь отражателя в см, В-яркость источника света в стильбах. г]-кпд оптики. Если в фокусе отражателя расположим источник света, то не весь световой поток его будет использован. Часть его в угле обхвата попадает непосредственно на отражающую поверхность, а остальной световой поток будет выходить от лампы непосредственно. Световой поток лампы, который падает на поверхность отражателя, равен

где -световой поток п., Fq-световой поток источника света. До нек-рого расстояния от п. луч не бьшает сформирован окончательно, т. е. не все отраженные лучи пересекают главную оптич. ось и поэтому в этих пределах освещенности от луча п. не подчиняются закону обратных квадратов. Лишь начиная с нек-рого расстояния вступает в силу закон обратных квадратов; это место называется зоной обрат-ньгх квадратов. В этом случае все отраженные лучи начинают пересекать главную оптич. ось. Для определения расстояния от п. до зоны обратных квадратов Медж-сик предлагает при шароНом источнике света следующую ф-лу:

/ + -

а при дисковом

d 12

источнике света

Г^16/

12 COS

Эти ф-лы дают возможность определить, на каком расстоянии следует ставить П., для того чтобы лучше использовать его световой поток при освещении какого-либо предмета. Данные о параболических отражателях (основные размеры и вес заготовок) представлены в нияеследующей табл. 6.

н о в и ы е размеры и вес заготовок параболических отражателей.

F = 2Io(l-cos2).

где Jo-средняя сферич. сила света источника. Отраженный световой поток без учета потерь в оптике можно выразить так:

n/ =2(l-cos).

где I-средняя сила света П. в пределах по.тезного угла рассеяния. Приравнивая ур-ия (4) и (5), получаем:

1-C0S

1-C0S

к-коэф. усиления П. Кпд П.:

%=5;--1оо%.

д) Отражатели с копараболиче-скими поверхностями. Известно, что отран^атели с двумя параболическими поверхностями практически все-таки не лишены аберрации, которая вызывается тем обстоятельством, что в отражении участвуют не только задняя зеркальная поверхность, но и передняя, а также тройное отражение от зеркальной поверхности, затем стекла и снова от зеркальной поверхности, что конечно в свою очередь увеличивает рассеяние. Для уменьшения этого явления за последнее время начали конструировать параболич. отражатели, у к-рых передняя поверхность берется точно параболич. формы, а задняя, исправленная параболическая, с таким расчетол!, чтобы все три отражения давали лучи, параллельные главной оптич. оси. При этом толщина отражателя увеличивается от центра к краям. Это увеличение толщины зависит от угла обхвата отражателя. Так например, в отражателях с углом обхвата в 120° толщина стекла у края на 7° больше, чем в центре, тогда как у отражателя с углом обхвата в 240° (типа применяемых в автомобильных фарах) толщина у края бывает на 22 процента больше, чем в центре.

е) Эллиптические отражатели. Одной из самых интересньк особенностей эллиптич. пбверхностей является их свойство сосредоточивать световой поток от источника света, расположенного в одном из фокусов, после отражения от поверхности в другом сопряженном фокусе. На основании вышеизлол^енного можно было бы думать, что эллипсоид должен иметь широкое практич. применение, однако иска применение его ограничено. Эллиптич. отралеа-тели находят себе применение в киноаппаратах, так как они дают максимальную степень равномерности освещения экрана по сравнении с параболическим или сферич. отражателем, а таклсе в автофарах и в нек-рых типах арматур для освещения улиц и дорог.

ж) Гиперболические отражатели. В тех случаях, когда желательно иметь возможность нерерасиределить световой поток источника света с сравнительно большим углом рассеяния без ирименения специальных рассеивателей, может найти применение гиперболический отражатель, позволяющий иметь угол рассеяния до 180° при помещении источника света во внутреннем фокусе или больше 180° при помещении во внешнем фокусе. В первом случае будем иметь вогнутый гиперболический отражатель, а во втором случае-выпуклый. Гиперболич. отражатель имеет существенное отличие от параболического, эллиптического .и сферического, в которых отраженный световой поток формирует луч путем смешения лучей, отралеенньЕх от отдельных элементов поверхности; при гиперболическом лее отралсателе каждый луч зависит только от определенной элементарной части поверхности отражателя, Taic как казк-дый отдельный луч, падающий от источшпга света, дает свой самостоятельный отраженный луч, причем происходит только очень незначительное налегание соседних лучей друг на друга. Конечно, если гиперболич. поверхность близка к параболич., т. е. эксцентриситет ее почти равен 1, то распределение отраженного светового потока будет близко к отражению от параболической поверхности; при большом эксцентриситете гиперболическая поверхность начинает приближаться к плоскости. Гиперболич. отражатели находят себе применение в тех случаях, когда желательно иметь большое рассеяние и требуется осветить какую-либо поверхность на сравнительно небольшом

расстоянии, напр. при п театральном освещении, освещении фасадов зда-ПИЙ и т. п.

3)Катадиоптри-ческая система. К катадиоптрйч. системе (смешанной) относятся такие системы, 1де имеются и отражатели и линзы (фиг. 22). Такая система оптики применяется в нек-рых случаях для наилучшего использования светового потока источника света: в маяках, светосигнальных приборах, автофарах и т. п.

П. дальнего действия. Все П. этой группы в общем сходны друг с другом и в качестве оптич. системы почти иею1ючительпо имеют

отражатели. Каждый П. в основном состоит из следующих частей. 1) Источник света (дуговая лампа или лампа накаливания). 2) Отражатель, оптич. ось к-рого совмещается с осью положительного электрода; отражатель по периферии закрепляется в кольцевой раме, причем это закренление делается эластичным, допускающим расширение отра-л^ателя при его нагреве; сзади отражатель снабжается защитной крышкой. 3) Кожух цилиндрической формы, к-рый служит для защиты источника света и отражателя от атмосферных влияний; он закрывается с передней части защитным стеклом, составлен-ньш обычно из ряда стеклянных пластин. В кож;ухе имеются стекла для наблюдения за горением вольтовой дуги, проекционное приспособление для установки кратера вольтовой дуги в фокусе отразкателя, визирное приспособление, вентиляциошюе отверстие с вентилятором или без него, лаз для доступа внутрь кожуха и ряд других устройств. 4) Жалюзи и ирисовый затвор, служащие для прикрывания луча П. при невыключенном источнике света; жалюзи состоят из ряда створок, могущих путем поворачивания открьшать и закрывать свет; назначение ирисового затвора-уменьшать диаметр отверстия П. вплоть до его полного закрытия. 5) Вилка, на которой при помощи цапф лежит кожух П.; цапфы позволяют поворачивать П. вверх и вниз вокруг горизонтальной оси. 6) Новоротный стол- устройство, на котором при помощи вилки устанавливается кожух П.; поворотный стол вращается вокруг вертикальной оси на основании П.; основанием может слулх1ггь подвижная телелска или неподвшкная тумба. 7) Лимбы, предназначаемые для отсчета углов наклона и поворота П. и устанавливаемые на вилке и на поворотном столе.

Современные пролекторные духовые лампы состоят из угледержателей для положительного и отрицательного электродов и регулирующего механизма, к-рьгй имеет целью: 1) приближать электроды друг к другу для включения тока; 2) устанавливать электроды после включения на расстояние, соответствующее длине вольтовой дуги; 3) приблшкать электроды друг к другу по мере их сгорания; 4) устанавливать кратер вольтовое?дуги в фокусе отражателя; 5) вращать пололштельный электрод в дугах интенсивного горения. Автоматическими лампами называются такие лампы, у к-рых все эти пять операций совершаются при помощи соответствующих механизмов. Полуавтоматическими лампами называются такие лампы, у которьгх обычно установка кратера в фокусе производится вручную. Р у ч н ым и называются такие лампы, у к-рых все операции производятся вручную. В отношении способа рщтлирования различают у П. с нормальными углями лампы шунтовые для малых мощностей и м о т о р-н ы е для больших мощностей. Для автоматич. установки и поддержания во время горения в фокусе отражателя кратера вольтовой дуги в соврем енньгх П. с углями интенсивного горения (в частности фирма Сперри) применяется для малых мощностей третий электрод и для большггх мощностей- термостат. Схемы этих устройств даны на

фиг. 23 и 24. Принцип, на к-ром работают еовременные прожекторные дуговые лампы е третьим электродом, состоит в том, что над положительным электродом А распо-

Фиг. 23.

Фиг. 24.

Фиг. 25.

лагается третий электрод В из красной меди, изолированный от корпуса лампы и соединенный с одним концом электромагнитного реле С, другой конец к-рого присоединен к положительному концу лампы (фиг. 25).

До тех пор пока лампа горит нормально и кратер находится в фокусе отражателя, пламя дуги не касается третьего электрода, когда же положительный электрод обгорит более, чем следует, пламя дуги начнет касаться третьего электрода и через него будет проходить ток, который подействует на реле, включающее механизм, ускоряющий подачу положительного электрода. Механизм лампы состоит из качающейся щтанги, приводимой в движение от специального моторчика, устанавливаемого или в самой лампе или на кожухе П. и работающего одновременно на вентилятор. Качающаяся щтанга при своем качании нормально захватывает по два зубца храпового колеса и тем самым производит толчками вращение положительного электрода и его подачу вперед. Когда уголь обгорит слишком много и начнет действовать реле, то последнее притянет свой якорь и тем заставит качающуюся штангу захватывать при какдом качании не по два, а по восемь-десять зубцов храпового колеса, что увеличивает подачу положительного электрода до тех пор, пока кратер дуги опять не окажется в фокусе и перестанет действовать третий электрод. Принцип, на к-ром работают лампы с термостатом, заключается в том, что луч света из кратера направляется при помощи линзы L (фиг. 24) на термостат (N-контакты к термостату), состоящий из двух соединенных между собой нластин из металлов с различными коэфи-циентами расширения (фиг, 26). При пор-лгальном располонсении кратера дуги в фокусе световой луч от кратера через линзу не попадает на термостат и последний не принимает участия в работе лампы. Когда же кратер выйдет из фокуса отражателя,

световой луч через линзу попадает на термостат, нагревает пластинку, она сгибается и замыкает цепь реле, якорь к-рого притягивается и заставляет качающуюся штангу захватывать не по 2, а по 8-10 зубцов храпового колеса. Во всем остальном устройство механизма аналогично таковому у лампы с третьим электродом. Отрицатель-

ный электрод в прожекторных лампах фирмы Сперри имеет только поступательное движение вперед и назад. Это перемещение

<1 ii

регулируется щунтовым реле и-ти электромагнитом с пружиной. К числу полуавтоматических относятся лампы Герца, Си-

менс-Шуккерт (Лоннекер), Барбье-Бенар, Тюренн и др. В этих лампах включение дуги и установка кратера вольтовой дуги в фокусе отраж;ателя производятся вруч-нуюк. К числу ручных относится лампа у зенитного П. открытого типа фирмы Сперри диам. 150 см и 150 А. У этой лампы все опе-

Табл. 7. -Успехи в

прожекторостро по 1 930 г.

рации производятся вручную при помощи специальньгх маховичков с передачами.

Типы П. дальнего действия. В области прожекторостроения за последние годы сделаны весьма большие успехи как в увеличении силы света П., так и в уменьшении его веса и тем самьпа в увеличении подвижности. В настоящее время существуют П., сила света к-рых превышает ЗУг млрд. свечей при диаметре отражателя в 230 см. В табл. 7 указаны успехи в прожекторо-строении известной фирмы Сперри Жироскоп в Америке.

В табл. 8 (ст. ст. 875-76) приведены все характеристики прежних П. с норма-ть-ными углями и современных с углями интенсивного горения фирм Герца и Сперри. Характеристики современных П. других фирм мало отличаются от данных табл. 8. На фиг. 27 дан общий вид крепостного П. с параболич. отралсателем диам. 150 см и

с автоматич. лампой на 150 А для углей интенсивного горения фирмы Сперри. Максимальная сила света этого П. достигает

1 млрд. св., вес его ок. 3 ООО кг. На фиг. 28 дан общий вид передвижного зенитного П. с параболич. отражателем диам. 150 см закрытого типа, с автоматич. лампой для углей интенсивного горения и с электрич. управлением (манипуляторами) той же фирмы Сперри. Максимальная сила света этого П. 1 млрд. св., но вес его всего ении с 1912 только 754кг, в табл. 9 приведен энергетич. и световой баланс П. диам. 150 см с дугой интенсивного горения на 150 А. Из рассмотрения этой таблицы видно, что только ок. 10% электрич. энергии, сообщенной у зажимов лампы П., превратившись в световой поток, достигает отдаленной цели. К группе П. дальнего действия относятся также П. со специальными прожекторными газонаполненными лампами, имеющими сконцентрированную нить. Эти П. тоже дают сравнительно небольшой угол рассеяния порядка 3-5° и предназначаются для световой сигнализации и для освещения отдаленных целей. В табл. 10 приведены характеристики П. с лампой накаливания фирмы Сперри.

Табл. 9.--Э пергетический и световой баланс п. 0 150 см с дугой интенсивного гореиияиа150А.

Табл. 1(1,-X а рта к т е р и с т и к и П. с лампой накаливания и стеклянным посеребренным отражателем фирмы Сперри.

Дальность действия П. Дальность действия П. зависит от целого ряда факторов, из которых основными являются 1) мощность самого П., к-рая характеризуется его максимальной силой света; 2) состояние атмосферы, ее влажности и загрязнения; 3) t° воздуха; 4) относительное расположение П. и наблюдателя; 5) зрительное качв-

849�737624

Угли интенсивного горения ф. Сперри

сд ее о <1 -.1 CS о о о о о CJ* о

<й оа л- л.

со CU >9

<л оч 00 ю to СП сл СП

Угли интенсивного горения ф. Герца

to са W ьа о о о

*

а СП CD ot 00 сл tn о.

ооооооа&йсооо

са са й-

00 о ш

Обыкновенные угли

о о - о to

о С> о о 01

00 6Э СП -о к*

00 са се са ьэ 00

оа са сл

С-><Л01СЛЬ* <-3 ООООСДОСЛ-СЛ

to (О to о о о о

00 се со ISO сч и

ООО

Термостат

сл 00

§ g

00 00 оо 00 00 00 00 00 cocecutooaoaosD

W < 1

о S о

I I 1

! ! I 1 I !

, о оо -л

со Ю ю

сл to са со

to to -

о о CD 00 со I-

о о о to 1- оа оа

о о о О! о о СП

о о о о о о о

сл о -J СП

с- о се ой

§ §

о OS OS Си *к

41 -J -J

ет СП ot

g § §

о (13 се о ее I

ООО

о о OS 1СЛ 00 н..

оосдсясвоосвея oSooSSoo

lik о i*

о о о о о о S о S о о о

00 оа to СГ1 С са са

to оа ьэ оа оа CS оа

tseo locoeecoceea оа О' са сл ot сл сл СП

ва 1 К9 >->

g §

ot S

§ g

из со s t-.

) CD оо CO

О О о О о

о о о о о

00 -I СИ л. *. о сл оо 00 1 а-

Ю 1-

о СИ ю оа со о о сл о о со

оа -л м I-

о КЗ №9 00 со с

g S g § g S

-а * ot м

се о OS CD

о о сл to

о о о о

со о оа ьэ 1

о о -J ет о 9

о о ет о л:.- <о

о о о о о о

OS if со

о 00 н- *.

о сл ет о

о о о о

о о о о

g :<

* оа

со -J со о сл сл

оа ;ю is9 С'

g g

ю ю to CD to

сл 1* <i ет ет -a

JO bs о bS со

w to ю ьэ ет *

о ет ет ет о

ОС *. 1 . ik ет

00 ts со Ю eS

о о о о о сл о о о о о о

to to Ю f о *к

g g 8 g

диаметр отражателя

фокусное расстояние

материал отражателя

диаметр, мм

длина, yViM

напряжения у зажимов дуги

сила тока

потребляемая мощность

максимальная сипа света Imax

общий световой поток F

яркость В

число свечей с 1 W

световой поток

максимальная сила света

усиление

кпд

угол рассеяния

угол рассеяния

0 луча на расстоянии 1 ООО jm

г о is s е? о go

ство наблюдателя и оптич. данные его бинокля; 6) окраска и форма цели и фона, ее окружающего; 7) спектральный состав луча П. Дальность действия П. определяется по ф-ле, предложенной А. Блонд ел ем:

где е-освещенность в глазу наблюдателя, I-сила света П., а-коэф. прозрачности атмосферы на 1 %м = {1 - а.), где а-коэф. поглощения атмосферы, L-расстояние от П. до цели в км, р-коэф. отражения цели. Для аккомодировавшегося на темноту глаза можно принять е= 0,3 1х как минимальную освещенность, достаточную для распознавания цели, имеющей большие размеры и значительный контраст между окраской самой цели и фоном, ее окрулсающим.

П. ближнего действия. В этих П. в кат -стве источника света иск-тючительно прп ли -няются лампы насг-ливания, нормальные или снециальные прожекторные с сконцентрированной нитью накала. В качестве оптической системы применяются все три системы, хотя наиболее распространенной является система катоптрическая. На фиг. 29 изображена форма оптической системы П. типа XIV-4 для освещения заливающим светом с металлическим хромированным отражателем диаметром 45 cjt и с нормальной газонаполненной лампой в 1 ООО W изготовления ВЭО. Угол рассеяния около 30°. На фиг. 30 приведен внешнт! вид П. д.тя освещения заливающим светом со стек-тян-ньм отралсателем, состоящим из параболлои-да и сферы диаметром 36,5 см, с лампой в 1 ООО W фирмы G. Е. С. в США. Угол рассеяния около 25°. На фиг. 31 дан внешний

Фиг. 29.

Фиг. 30.

Фиг. 31.

ВИД П. для освещения аэродромов фирмы G. Е. С. в США. В этом П. оптическая система состоит из френелёвской поясной линзы с углом рассеяния в 180° и сферического стеклянного отражателя позади лампы. Лампа мощностью в 1 ООО W. П. снаблсен фокусирующим приспособлением. П. ближнего действия находят в настоящее время широкое применение для освещения мест строительных и земляных работ, ж.-д. пу-

тей, вагонных парков, портов, верфей и других открытых пространств, для освещения фасадов зданий, монументов, вывесок и т. п. и наконец для освещения спортивных площадок и мест общественных развлечений.

Лит.: Куприянов Д. А., Боевое освещение, СПБ, 1910 (.таитогр.); Николаев В., О проверке рефлекторов электрического света фотографированием, СПБ, 1892; его же, Осветительная способность прожекторов электрич. света, СПБ, 1892; его же, Э-иектрич. освещение для боевых целей, вып. 1, стр. 182, СПБ, 1894; его ж е, О прожекторах Манжена и Шуккерта, Арт.журн. , СПБ, 1898, J; Б а л д и н С, Прожекторы и подвижные прожекторные станции, Инженерный журнал , СПБ, 1906, 1, 2, 3 п 4; Куприянов Д. А., Методы исследования прожекторных зеркал, Лрт. журн. , 1918, 4, 5 и 6; Фролов Г. Н., Курс электрич. освещения и прожекторов. П., 1922 (литогр.); Луговской Б. И Современные прожекторы и область их применения, М., 1927; его же, Применение прожекторов для освещения, Ж.-д. дело, связь и электротехника , Москва, 1927, 5-6 и 7-8; его же, Электрооборудование аэродромов, Техника и снабжение , М., 1923, 54-56; его же, Освещение заливающим светом, Изв. Гос. Электр, треста , М., 1927, 5; его же, Опыт устройства охранного освещения складов прожекто-]/ами, там те, 1928, 1-2; его же, Прожекторное освещение, Электричество , М., 1930, 22; М у р ал с в и ч В. С, о расчете прожекторного освещения, Ж.-д. дело, связь и электротехника , Москва, 1928, 11-12; ФроловР. Н., Прожекторы большой силы света, л., 1928; Б р е т о н Г., Полевые прожекторы, пер. с анг,ч., Л., 1925; М а п g i п М., Etude dc divers dispositifs optiques destines й. projeter la lumire electrique sur les objets eloignes. P., 1876; В 1 0 n d e 1 A., Theorie des projecteurs electrlques, P., 1894; R e у J., Dela portee des projecteurs electri-ques. P., 1915; Koenlgsmann В., Scheinwer-fer u. Scheinwerfermaschinen, В., 1919; G e h 1 g о Г f С. u. T h i 1 0 F., Die neuste Entwickelung des Bogen-lichtscheinwerfers in Deutschland, Leipzig, 1921; В 1 о с h L., Lichttechnik, В., 1921; В e n f о г d F., Studies in the Projection of Light, General Electric ileview , Schenectady, 1923, 2, 3, 4, 5, 8, 9, 10, 11, 1924, 3, 4, 8, 9, 10, 11, 12, 1925, 3, 7, 12, 1926, 3, 7, 10, 12; S 0 n n e n f e 1 d C, Die Hohlspiegel, Berlin, 1926; M a r с 0 t t e E., La lumlere intensive, Phares et Projecteurs, P., 1925; Hagenbach A., Der elefctrische Lichtbogen, Lpz., 1924; P a r t 1 s I E., Ricerche teoriche sui sistemi diotricci et catotrlcci di projezione, Milano, 1903; Salmoraghi A., Description dun nouvel appareil u mesurer les con-stantes optiques des miroires paraboliques pour projecteurs et phares, Milan, 1909; Thiersch F., Die Renexion eines Parallelstrahlenbundels am Paraboloid. Diss., Halle a/S., 1914. Б. Луговской.

ПРОЗРАЧНОСТЬ, пропускание веществом падающего света, величина, которою в технике пользуются наряду с другими коэфи-циентами, характеризующими долю света, задерживаемую веществом. Если 2о-энергия света, падающего на входную поверхность тела, и I-энергия света, проникаю-щето через выходную поверхность, то П.

(обычно выражается в %). Т завиигг от спектрального состава света, характера падающего пучка (параллельный, расходя-пцтйся, диффузный), от природы, формы и размеров пропускающего тела. В большинстве практических случаев (напр. различные формы арматур) рассчитать Т теоретически затруднительно, она определяется непосредственным фотометрированием. Наряду с Т иногда применяется для плоскопараллельных слоев и параллельных пучков света так наз. коэф. пропускания (см. Поглощение света), определяемый след. обр.:

где

Ji = Jo(l-a) (1-Ь), а-доля света, отрал{;енного на входной по-

верхности, и 6-на выходной поверхности, d-толщина поглощенного слоя. Иначе Т=(1-а)(1- &).

с. Вавилов.

ПРОИЗВОДСТВЕННЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ, см.

Технические измерения.

ПРОИЗВОДСТВО АРТИЛЛЕРИЙСКИХ ОРУДИЙ, см. Пушечное производство.

ПРОИЗВОДСТВО ОВОЩЕЙ (овощеводство, огородничество). До революции паровая система земледелия с ее неизбеяшыми спутниками-узко- мелко- чрез- и дальнеполосица-ми-препятствовали развитию овощной культуры в поле. Там где это по особо благоприятным экономическ. и природным условиям имело место, площадь под овощами дробилась на десятки участков, удаленных один от другого на несколько км. Подавляющий процент (85%) площади под овощами был сосредоточен в усадьбах. Участки с овощами обычно огораживались (от потравы скотом)-отсюда и произошло слово огородничество. Социалистич. реконструкция с. х., вместо прежних разбросанных полосок и усадебного огородничества,создала невидан-ныевмиресплошные массивы овощных культур, простирающиеЬя на несколько сот и тысяч га,-создала крупное социалистич. овощеводство. Развитие крупного овощного хозяйства особенно быстрым темпом пошло в последние годы, когда начался рост социалистич. сектора в области овощеводства. До 1929 г. из общей площади под овощными культурами (без дынь, арбузов и тыквы) в 1 016 тыс. га на долю социалистич. сектора приходилось всего лишь 3 %, остальные 97 % были у единоличников. С 1930 г. на овощеводство было обращено особое внимание, в результате чего уже в 1931 г. имелось решительное преобладание социалистич. сектора, площадь к-рого превысила 1 200 тыс. га, т. е. общую площадь под овощами в 1930 г., что составляет свыше 60% всей площади под овощами в СССР. Социалистич. реконструкция ex., открывая для овощеводства неограниченные возможности, требует ясного и четкого социалистич. заказа на овощи и размещения его во времени и пространстве в соответствии с генеральным и пятилетним планом развития всего народного хозяйства, в частности сельского.

Производство овощей основано на диэтич. пищевом значении овощей-в первую очередь на богатстве их витаминами (см. Витамины). Наибольшим содержанием витаминов отличаются овощи, употребляемые в пищу в свежем виде: салат, шпинат, томаты, огурцы, лук-перо, дьши, арбузы, красноко-чанная капуста. Овощи в квашеном и соленом виде (капуста, соленые огурцы и томаты) содержат витамины в меньшем количестве. При сушке и варке наименее стойкие витамины разрушаются. Тем не менее и после переработки овощи сохраняют свое диэтич. значение; кроме того они приобретают новые вкусовые качества. Овощи помимо того, что являются носителями витаминов, имеют еще значение и в смысле солевого питания организма (соли кальция, магния, железа и др.). Соли, содержащиеся в овощах, имеют основной характрр, в отличие от солей, имеющихся в мясной пище, где им присущ кислотный характер.

Роль овощей как источника энергии невелика. Калорийный (тепловой) эффект овощей в 10-20 раз ниже калорийного эффекта зерновых хлебов. Декретированная норма овощей в 150 кг на душу городского населения в год составляет всего лишь 3- 5% по тепловому эффекту от нормы рабочего, занятого тяжелым трудом. Что касается формы употребления овощей в СССР, сравнительно напр. с США, то главная масса овощей у нас потребляется в квашеном, соленом и в так или иначе переработанном виде; свежих овощей у нас потребляют очень мало. Однако после революции замечается нек-рый, притом несомненный сдвиг в сторону большего потребления свежих и салатных овощей, хотя душевое потребление овощей до 1927/28 г. изменялось и количественно и качественно довольно медленно: на душу в год в 1927/28 г. приходилось 55 кг для сельского и 46 кг для городского населения. Постановлением СПК нормы потребления на 1931 год установлены в 150 кг на душу в год для городского и ПО кг для сельского населения. В состав душевой нормы, указанной выше, входило: капусты 21,6 кг, огурцов 11,6 кг, корнеплодов 10,0 кг, лука, чеснока 4,0 кг, помидор и пр. 5,0, всего 52,2 кг.

О количестве и составе овощей, потреблявшихся в 1924-27 гг. в США, дают представление приводимые ниже цифры (I-на душу населения, И-на одного фермера, по данным обследования 1923 г.; все в кг):

I II

Помидоры .............. 15,0 30,5

Капуста-................ 9,0 19,2

Сладкая кукуруза.......... 5,9 22,8

Лук.................. 2,6 7,1

Огурцы................ 2,3 12,9

Зеленый горошек .......... 2,2 4,3

Морковь ............... 1,2

Свекла (и морковь)......... - 4,5

Салат................. 1,5 2,9

Бобы ................. 1,1 11,2

Шпинат................ 1,0 -Сельдерей .............. - 2,5

Другие овощи ............ 2,5 4,1

Так. обр. на душу населения приходилось 44,3 кг овощей, на одного фермера-122 кг.

В СССР на 1931 г. были намечены след. нормы душевого потребления овощей: для городского 150 кг и для сельского населения 110,1 кг. В состав душевой нормы городского (I) и сельского (II) нкселения входило овощей (в кг):

I II

Капуста кочанная.......... 33 34

цветная........... 5 2,6

Огурцы................ 23 17,6

Лук репчатый............. 10 5,3

зеленый............. 2 1,4

порей............... 0,4 -

Свекла ................ 11 11,4

Морковь................ 13 8

Брюква................ 2 0,6

Репа.................. 2 0,5

Редис................. 1 0,3

Редька................. 0,6 0,1

Чеснок................ 0,6 -

Баклажаны.............. 5 1.

Томаты................ 28 10-. 5

Пастернак............... 1 -

Салат................. 1 -

Шпинат................ 0,6 -

Сельдерей .............. 1 -

Петрушка .............. - -

Укроп................. 1 -

Перец................. 1 -Горох зеленый............ 4 3,2

Бобы, фасоль (зеленые)....... 4 3,2

Прочее................ - 8.8