значительные откосы отвала; работа грабарей вперевалку является самым дорогим методом и применяется только в исключительных случаях. Для отвозки материала к ж.-д. путям прокладывают узкоколейные пути, по к-рым добытый материал в коппелевских вагонетках передается к рештакам и опрокидывается в ж.-д. вагоны для направления на соответствующие заводы.

Полученный материал делится на две группы: габаритный и негабаритный. Габаритный материал с мусором и металлической мелочью поступает на грохота. Остатки на грохотах (металлическая часть) поступают в качественную сортировку, откуда отбирается чистый металл в крупных кусках, который в таком же виде поступает в мартеновскую печь, а металлическая мелочь подвергается предварительной брикетировке, а затем уже идет в печь. Металлическая мелочь в небри-кетированном виде, а также .железо-стальная и чугунная стружка, извлекаемая из отвалов, поступают в доменную нечь; отсев в виде земли поступает на свалку. Отсортированные шлаки с содержанием Fe не ниже 10-12% поступают в домну. Отсортированный бой шамотного кирпича, а также и бой строительного кирпича используются по прямому назначению, отсев же в виде земли и пустой породы поступает на свалку. Негабаритные массивы, извлекаемые из отвалов, при зашлакованно-сти их не менее 50%, разбивают в копровых установках; если зашлакованность достигает 30%, массивы взрывают либо в отвалах либо в специально устроенных для этого помещениях. Незашлакованные массивы подвергаются автогенной резке. Выше на ст. ст. 47-48-приведена схема разработки отвалов металлургических заводов.

Наиболее усовершенствованные методы разработки отвалов металлургического производства применяются за границей. В Германии разработка отвалов и извлечение металла из них проводится при помощи электромагнитных сепараторов, передвижных или стационарных, с одним элеватором или же с двумя, и т. д. Сепаратор с двумя элеваторами подает первым элеватором отвальную массу на электромагнитный барабан, а вторым элеватором выбрасывает мусор на свалку. Барабаны улавливают мельчайшие частицы металла, что посредством грохочения является недостижимым. Производительность мощных электромагнитных сепараторов обычно достигает 15 W в час.

Издержки производства, падающие в среднем на тонну извлекаемого материала при разработке металлургических отвалов, в СССР следующие: железо30 р. 14 к., скрап 21 р.31 к., шлак 3 р. 40 к., керамика 14 р. 28 к. Издержки производства магнитной сепараторной установки (в Германии), пропускающей 15 т/ч отвального материала, содержащего 12% металла, следующие:

Эксплоатационные расходы -г, о/

(па 5 ООО т) марках в /

Ежегодпая амортизация........ 8 оэо 22,9

Стоимость электроанергип...... 2 ООО 5,7

Зарплата (10 раб. по 1 800 мар.)... 18 ООО 51;4

Ремонт инструментов......... 3 ОО) 8.6

Все прочие расходы......... 4 ооо 11,4

В с его... г5 ООО 100,0

Стоимость извлеченного металла составляет примерно 7 марок за 1 т.

Лит.: Бочвар А. М., Утилизация доменных шлаков, СПБ, 1913; Доменные шлаки как дорожный материал, МС , М., 1928; Н е д з в е ц к и й В. И.,. Разработка л1артецовских шлаков в Германии, Из отчета о заграничной командировке Президиуму ВСНХ СССР, Москва, 1930 (на гектографе); Л я х о м с к и й. Техно-экономическая записка о разработке металлургических отвалов, М., 1929; Гострест Металлом , План разработки отвалов на 1931 г., М., 1931; Гострест Металлом , Пятилетний план лома, М., 1929; М а п 1 о v е G. а. V 1 с к е г S С, Scrap Metals, New York-Cleveland, 1925. Г. Валн.

РАЗРЯД ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ, процесс прохождения тока через газовые, жидкие и твердые диэлектрики и их пробой (см.). Все явления, электрич. разряда разбиваются на две области: несамостоятельного и самостоятельного разряда. Первая из них характеризуется тем, что носители тока (ионы и электроны) образуются в среде вследствие внешних причин (фотоэффектом, процессами тепловой диссоциации в твердых и жидких диэлектриках, ионизации у- и а-лучами в газах). Вторая-характеризуется образованием носителей тока под действием приложенного электрического поля. В дальнейшем речь будет итти только газовом разряде в самостоятельной области' (о разряде в твердых и жидких средах см. Диэлектрики). Переход к самостоятельному разряду в случае всех газов и независимо от-давления проявляется в виде сильного возрастания тока при неизменном напряжении на электродах. Это возрастание объясняется резким увеличением числа электронов и ионов в результате ударной ионизации в среде. Молекулы газа характеризуются со стороны^ прочности связей электронов в них значением ионизационной энергии, той энергии, которую необходимо затратить для отрывания от молекул одного из электронов. Под действием приложенного электрического поля первоначальные электроны газа ускоряются и, пройдя нек-рый путь, накапливают энергию, равную ионизаиионной. При столкновении таких электронов с мо.чекулами газа последняя теряет электрон, в газе образуются новые добавочные носители тока. В виду того что последние в свою очередь вызывают ионизацию, число ионов в газе резко возрастает: он становится проводником электричества. Может случиться, что при столкновении с молекулой электрон еще не накопит ионизационной энергии, но будет двигаться уже достаточно быстро. В этом случае ионизации не произойдет но расположение электронов в молекуле все же изменится; при восстановлении нормального расположения молекула будет излучать свет. Эти соображения позволяют понять наличие свечения в самостоятельном разряде.

Развитые выше соображения позволяют легко ориентироваться в многообразии форм самостоятельного Р. э. В основном нужно различать три такие формы: 1) Тоунсенд-разряд,

2) тлеющий, разряд (см. Гейслера mpi/бка)

3) дуговойразряд(см. Д|/говаялолгпа). В первой из этих форм поле мало искажается развивающейся в газе ударной ионизацией (см.), во втором и третьем случаях, наоборот, это искажение очень велико; отличие же дугового Р. э. от тлеющего сводится к высокой (порядка нескольких тысяч градусов) температуре катода в дуге. Искажение поля связано с движением больших масс ионов (продуктов ионизации) и образованием вдоль пути Р. э.. объемных зарядов (см.). Так как об-.емные заряды образуются очень быстро вслед за ионизацией, устойчивы лишь т.чеющий и дуго-

Фиг. 1.

ВОЙ р. э. Тоунсенд-форма только предшествует каждому из нпх, но не может длительное время существовать в газе. На фиг. 1 приведена диаграмма областей Существования различных форм разряда по Зеелигеру. Координатами выбраны сила тока и давление газа. Из диаграммы видно, что при больших давлениях Тоун-€енд-разряд переходит в дугу, причем этот переход определяется плотностью протекающего через газ тока; чем выше давление, тем прибольшей плотности тока возможно возникновение дуги. Если мощность источника ограничена и дуга возникнуть не зюжет, в газе периодически загорается и тухнет Тоунсенд-разряд (в форме искры). Начиная с давления Р^, возможно уже существование :всех трех форм электрического разряда. Как видно из диаграммы на фиг. 1,.возникновение дуги при этом давлении возможно при минимальной плотности тока; понижение, равно как и увеличение, давления требует для зажигания дуги больших токов.

Т о у н с е н д-р а 3 р я д [1]. Свечение при Тоунсенд-разряде должно было бы быть одинаковым вдоль всего пути, но в такой простой форме явление , наблюдается только в совершенно однородном поле. Большую сложность наблюдающегося на опыте Тоунсенд-разряда следует отнести именно к неоднородности поля между обычно употребляющимися в практике электродами. Только в тех случаях, когда расстояние между электродами мало по сравнению с их кривизной, разряд остается одинаковым вдоль всего пути. В случае напр. шаровых электродов и небольших расстояний между ними газ остается непроводящим вплоть до тех пор, пока разность потенциалов не достигает нек-рого значения (начальный потенциал), при котором между шарами проскакивает искра. Явление протекает также и при увеличении расстояния d, но лишь до некоторого критич. значения do; последнее зависит от диаметра D

шаров и связано с ним соотношением =

= 5,5, если оба шара симметрично зарян^ены по отношению к земле. Нри больших расстояниях, чем do, поле уже становится заметно неоднородным, и при увеличении разности потенциалов при Е^ свечение появляется только у поверхности шаров; здесь градиент поля выше, чем в окружающей среде, и в газе появляется местная ионизация. Это зна- чение потенциала называется начальным. Далее, при повышении разности потенциалов, при значении JB (потенциал кистевого разряда) появляется Р. э. в виде кистей, к-рый :затем уже при искровом потенциале Е^ переходит в искру. Между расстоянием do и 2(?о лежит переходная область; искровое напряжение здесь неопределенно, и искра может проскочить в газе при любых значениях, лежащих в заштрихованной области фиг. 2, где графически представлена зависимость Ео, Ек и Ei от расстояния d между шарами. Аналогичные соотношения получаются для двух цилиндрич. электродов и в других случаях неоднородного поля. Исследования Кауфмана

позволили определить электрическое сопротивление искры. Под этим следует понимать такое омич. сопротивление, что при замене им искрового проме^кутка количество теплоты, выделяемое в этом сопротивлении, будет тем же, что, и в искре. В виду того

Фиг. 2.

что количество теплоты^ выделяющейся в искре, пропорционально третьей степени приложенной разности потенциалов, э л е к т р и-ческое сопротивление ее оказывается величиной переменной. Оно зависит от приложенной разности потенциалов, емкости системы и сопротивления подводящих к электродам ток проводов. В табл. 1 приведены значения этого сопротивления r при разных значениях искрового потенциала Е^ и двух сопротивлениях подводящих проводов Д.

Табл. 1 .-3 н а ч е к п я г„, в 2.

Начальные и искровые напряжения меняются в зависимости от природы и давления газа. По отношению к последней зависимости Па-шеном был установлен закон, по которому J57j является однозначной функцией произведения pd. Так как в общем случае Еу, уменьшается при изменении расстояния d между электродами, оно будет уменьшаться и при понижении давления р. На фиг. 3 даны значе--ния для разных газов в зависимости от расстояния d между шарами (в см) при давлении в 750, 250 и 100 мм ртутного столба.

Целый ряд исследований показал, что сжатые газы, следуя в больших пределах закону Пашена, обладают чрезвычайно большим сопротивлением пробою. Так например, воздух, при нормальном давлении имеющий прочность -30 kV/еж, при увеличении давления до 10 aim упрочняется в 10 раз; пробивное напряжение его оказывается равным 300 кУ/слг; при 15 o,Un эта величина уяе достигает 450 kV/сж и т. д. Бути предложил след. ф-лу зависимости от давления для областей с давлением > 1 aim:

V=apd + f;

здесь а и А;-константы, d-расстояние между электродами. С количественной стороны Тоунсенд-разряд в основном подчиняется теории Тоунсенда, на случай неоднородного поля по-дрббно развитой Шуманом. Для силы тока I

при ударной ионизации Тоунсенд дает ф-лу:

где 71-число пар электронов и ионов, созданных внешним ионизатором, е-элементарный заряд, равный 4,77 Ю' CGSE, d- расстояние между электродами, и - коэф-ты, равные числу ионов, к-рое при силе поля X образуется в газе при ионизации одним электроном (а^) и положительным ионом (fi) на 1 см пути. При расстоянии d между электродами пробой наступает в том случае, если

так как I здесь обращается в бесконечность. Функциональные зависимости и /З^. от силы поля, а также и других условий не могут быть выведены теоретически при настоящем

-о 0,10 0,10

о;о оло 0.40 0,50

Фиг. 3.

состоянии науки и задаются графически на основании специальных измерений при не особенно высоких давлениях. В последнее время теория Тоунсенда встрети.ла ряд возражений со стороны немецких ученых в связи с большими затруднениями объяснения пробоя при ударных напряжениях. Опыт показывает, что при импульсах длительностью 10 ск. про- бой происходит при тех же напряжениях, как и в случае постоянного напряжения. Из этого следует, что процесс нарастания ударной ионизации должен успеть завершиться за 10 * ск. Может быть доказано, что это требование находится в противоречии с теорией Тоунсенда. Роговский, обративший внимание на эти затруднения, дал новую теорию

* в формуле через одну и ту же букву е обозначены заряд электрона и основание натуральных лога-рифлюв.

явления, к-рая однако даже после очень интересных изысканий Франка и Хиипеля не дает количественных закономерностей устойчивого характера.

Еще более неопределенно теоретическое состояние вопроса при Тоунсенд-разряде в неоднократном поле в условиях частичного разряда, при так называемой короне. Исследования показали, что радиус короны а (т. е. радиус чехла, охватывающего например цилиндрический проводник) растет пропорционально разности между приложенным Е и начальным Eq потенциалом, при котором возникает разряд:

а=Го-ЬЖ-£о); здесь Го-радиус проводника, /5-константа. Исходя из этих предположений, можно найти следующее теоретическое выражение для си-.чы тока через цилиндрический конденсатор с радиусами обкладок jR и Го для напряжения постоянного тока:

2kE(E-Eo).

здесь h-подвижность нона того знака, которым заряжена обкладка с меньшим радиусом. Эта формула хорошо объясняет тот факт, что во влажном воздухе ток утечки в короне си.чь-но уменьшается, что очевидно связано с убыванием подвижности во влажном воздухе. Для короны переменного тока все явления протекают очень сложным образом; теоретическому разбору их посвящено несколько работ Холь-ма. Для величины энергии, к-рая затрачивается в короне, Хольм дает следующее выражение в случае двух параллельно натянутых проводников:

cos 0,6 а с,

L L

И

1п L

kW/Jc.vf,

где

0,85 : 103 cos 0,3 a.j . см.;

In- г.

L=L \1 + 2a/JC0S 0,3 а/

COS а = - ; р = 2,12; /Si = 1,63; /-частота;

R и Го-радиусы проводников в см. Эта ф-ла дает очень хорошее согласие с опытом. Худшее соответствие с опытом дает эмпирическая ф-ла для потерь на корону при переменном напряжении, хорошо известная в технике формула Пика; в данном случае она представляется соотношением (W в kW/км):

W= (/+25)

25)/

Го + -JJ+ 0,04

где все обозначения те же, что и в ф-лах Холь-ма. Аналогичные соотношения даны Холь-мом для трех одинаковых цилиндрических проводников, расположенных по вершинам равностороннего треугольника, в случае трехфазного переменного тока; им же разобраны и некоторые другие расположения.

Т л е ю щ и ii и д у г о в о й р а з р я д [J. Эти формы газового разряда являются стационарными, ток может длительное время проходить через газ, не меняя своего значения. Нетрудно сформулировать требования стационарности разряда. Около поверхности отри-цате.т1ьного электрода (катода) ионизации нет, т. к. агенты ионизации-электроны-именно отсюда начинают двигаться и способны достигнуть ионизационной энергии, только пройдя нек-рое расстояние d. В области от катода до этого d газ остается так. обр. непроводником. В первые моменты по наложении напряжения ток может проходить через газ емкостным образом в непро:!;одящем слое и путем переноса зарядов в остальной части междуэлектродного пространства; длительное же существование разряда возможно очевидно только при наличии переноса зарядов также и в непроводящем слое. Было показано, что источником носителей тока в этом слое являются электроны, сорванные с катода. Процесс развивается след, образом: при включении напряжения равномерное распределение потенциала между электродами быстро искажается таким образом, что у катода образуется большое падение на непроводящем слое. Положительные ионы разгоняются в этом слое и, попадая на поверхность катода, вырывают оттуда электроны. В виду того что этот акт сильно зависит от металла катода, характеристики тлеющего разряда определяются не одним только газом, как в Тоунсенд-форме, но и материалом катода. Замечательной особенностью тлеющего разряда является постоянство катодного падения потенциала в очень значительных пределах изменения, приложенного извне к трубке. Сила тока через газ при тлеющем разряде может быть представлена соотношением

Y-Vn

-; V и Vk-соответственно приложенный потенциал и катодное падение, R- сопротивление газового разряда. Чем легче теряет катод свои электроны, тем меньшая необходима энергия ударяющих в него ионов для того, чтобы обеспечить хорошую проводимость прикатодного слоя, т. е. тем меньше катодное падение. В табл. 2 приведены значения Vk в зависимости от металла катода и природы газа. Со стороны физики явление в.тяния газа сводится к различию в природе бомбардирующих ионов.

Табл. 2.-3 начения Vv в вольтах.

Дуговой разряд по существу повторяет все характеристики тлеющего, но только катодное падение здесь оказывается очень малым. При больших плотностях тока, которые характерны для этой формы, происходит си.тьное нагревание катода; последний по этой причине дает интенсивное электронное излучение, которое обеспечивает хорошую электропроводность прикатодного стоя. В отличие от тлеющего разряда, где F достигает всегда многих

десятков, а иногда и сотен V, при дуговом разряде оно не превосходит обычно 2-3 V, и таким образом дуга может существовать при значительно меньших разностях потенциалов, чем тлеющий разряд.

Теоретические представления о дуговом разряде не дают еще в данный момент законченной теории этого явления. До самого последнего времени интерес исследователей был направлен гл. обр. на процессы у электродов, учет теплового баланса к-рых в основном определяет электронное излучение и всю характеристику дуги. На этой почве развилась известная теория Симона; если считать темп-ру катода равной Т, а площадь раскаленного пятна F, то произведение этих двух величин S=FT является по Симону основным параметром дуги. Ур-ие, связывающее разность потенциалов V на электродах дуги с силой протекающего через нее тока г, выражается через этот параметр следующим образом:

(WS-b)2

Здесь W-потеря тепла электродом, а и Ь- некоторые константы. Теория Симона удовлетворительно описывает явление дуги при переменном токе разной частоты, если известна вольт-амперная характеристика дуги на постоянном токе, позволяющая определить ряд необходимых констант в уравнении (!). За последние годы теоретические представления о дуге были значительно расширены Слепя-ном, который в своих изысканиях обратил большое внимание на процессы в междуэлектродном газовом пространстве. В этом пространстве через очень короткое время после зажигания дуги устанавливается равновесие; новые носители электричества непрерывно создаются электронными ударами, вместе с тем здесь они нейтрализуются в процессе р е-комбинации; Слепян рассмотрел процессы, увеличивающие рекомбинацию и тем самым смещающие равновесие в междуэлектродном пространстве в сторону обеднения его ионами, в сторону так паз. деионизации газа. Эти процессы (увеличение пути и объ-емайуги магнитным раздуванием светящегося кана.т1а) положены в основу особой конструкции масляных выключателей, позволяющих достаточно надежно разрывать громадные мощности. Рассмотрение процессов горения дуги в очень узких каналах также, как показал С.тепян, приводит к смещению равновесия и к совершенно особой вольт-амнерной характеристике дугового разряда;эти исследования привели к новой системе защитных коронных разрядников, которые в последнее время приобрели большое значение в американской высоковольтной технике.

Разряд в вакуул1е. Теоретически легко показать, что разряд в вакууме может-происходить то.тько путем вырывания электронов из металла силами электрического поля. Потребный для этого градиент будет порядка 10 Y/cM. На практике же, где идеальный вакуум не достигается, процесс идет по совершенно отличному от предсказываемого теоретически пути. Так как такой разряд очень своеобразен, то его можно условно назвать разрядом в вакууме. В пространство между электродами иногда влетает ион, где-нибудь случайно образовавшийся в трубке. Под действием приложенной разности потенциалов

этот ион, двигаясь меяоду электродами и не встречая нигде на своем пути препятствий <в виде столкновения с газовыми молекулами), развивает колоссальную скорость. При ударе об электрод ион дает сильное местное нагревание, из металла выделяется окклюдированный в нем газ, давление в приборе повышается, и далее процесс идет так же, как и ,в уже описанных нами случаях. Энергия свободно движущегося в вакууме иона по основным уравнениям механики определяется

= eV и задается приложен-

соотношением

НОЙ разностью потенциалов I---кинетич.

энергия). Так как величиной энергии будет обусловлен нагрев электрода, то очевидно, что независимо от расстояния между вводами в трубке пробой будет происходить при одной и той же разности потенциалов. Вакуум оказывается более прочным при небольших расстояниях между электродами. Практика уже давно подметила, что нельзя строить приборы с вакуумом на большие напряжения, увеличивая расстояние между вводами. Предельная разность потенциалов ири любых конструкциях не превосходит 300-350 тыс. V.

Фиг. 4.

С к о л ь 3 я щ и й f р а'з'р яд [з]. Он наблюдается на поверхностях твердых диэлектриков, лучше всего в том случае, когда электродами служат острие и пластина. На фиг. 4 представлен скользящий разряд в случае положительно (а) и отрицательно (б) заряженного по отношению к пластине острия. Разница получающейся фигуры тем больше, чем выше напряжение, и для напряжений выше 10 kV линейно зависит от последнего. По Те-плеру справедливо, вне зависимости от толщины твердого диэлектрш^а, соотношение V= = ll,5iJaTO,. и F=5,9i? oj., где F-приложенная разность потенциалов, а Romp, и Рпол.-соответственно радиусы отрицательной и положительной фигуры. Эта формула верна только при сравнительно больших длительностях приложения напряжения, больших, нежели W ск. Для меньших промежутков времени радиусы получаются меньшими, чем вычисленные ио ф-лам Тендера. Последнее обстоятельство связано с тем, что скорость распространения фигур относительно невелика и ири атмосферном давлении достигает 2-3-10 смкт. При уменьшении давления и остальных неизменных условиях разница фигур возрастает. Согласно Микола это возрастание задается формулой:

где 1\-постоянная. Наконец определенным образом меняются данные для скользящего

разряда при изменении твердого диэлектрика. Было установлено, что jR/e = Const; здесь R-радиус фигуры, е-диэлектрическая постоянная изолирующей прослойки. В силу этого соотношения на кристаллических пластинках получаются уже не круговые, а э.ч-липтич. фигуры. Очевидно все особенности скользящего разряда связаны не с принципиально новыми соотношениями в механизме явления, а только со специфнч. особенностями строения поля.

Лит.: 1) Schumann W. О., DurclibrucMeld-starke von Gasen, Berlin, 19i3; R о g о w s к у W., Лг-chiv fur Eleklroteclinik , Berlin, 1926. B. 16, p. 496; 1928, B. 20, p. 99 u. 625; H i p p e 1 u. F r a n с k. Zcit-schrift fur Pbysik , Berlin, 1930, B. 57, p. 696; 2) s e e-1 i g e г R., Einfuhrung in die Physik der Gasentla-dungen, Leipzig, 1927, ) Przibram K., Dieelektri-sche Figuren, Handb. der Phvsik, hrsg. v. H. Geiger u. K. Scheel, B. 14, p. 391-404, E., 1927.-Браги и СМ., Вальтер А. Ф. и Семенов Н. Н., Теория и практика пробоя диэлектрико-в, Москва-Ленинград, 1929. К. Нурчатов.

РАЗРЯДНИКИ, устройства для измерительных или защитных целей, проводимость к-рых резко меняется, когда разность потенциалов на их зажимах достигает нек-рой определенной величины. В зависимости от назначенияР. могут быть разделены на две основные группы: на измерительные и защитные.

Измерительные Р. представляют собой устройства, состоящие из двух изолированных друг от друга разрядных электродов той или иной формы (острия, шары), расстояние между хс-рыми м. б. регулировано по желанию. Разность потенциалов между разрядными электродами, при которой происходит электрич. разряд, сопровождающийся изменением сопротивления разрядного промежутка от практически бесконечно больших значений до очень малых (порядка 1 2 и нинад), зависит от расстояния между разрядными электродами; по величине этого расстояния можно судить о приложенном в момент разряда напряжении. Разрядное напряжение зависит и от плотности и состава газа, в к-ром происходит разряд, поэтому при пользовании такими устройствами для измерительных целей приходится вводить поправку на плотность, t°, влажность газа и его состав. В настоящее время для измерительных целей пользуются почти исключительно Р. в виде шаров, диаметр которых берется тем б6.тьшим, чем большие разности потенциалов подлежат измерению. Размеры шаров стандартизованы, причем обычно пользуются америк. стандартами с диам. 6,25; 12,5; 25; 50; 100 и 200 см. При точных измерениях расстояние между шарами не должно превосходить их диаметра более чем в IV2 раза, особенно в том случае, если один из электродов соединен с землей (фиг. 1). Для определения напряжения по измеренному между электродами расстоянию обычно пользуются соответственными таблицами. Последовательно с Р. вк.лючают ОлМич. сопротивление с таким расчетом, чтобы на каждый измеряемый V приходилось около 1 Й. Такой способ измерения напряжений является одним из наиболее распространенньгх благодаря своей простоте и большой достигаемой точности. При измерении очень высоких напря-л^ений порядка 100 kV и больше такой способ измерения является почти исключительно применимым в технике. Применявшиеся ранее Р. с игольчатыми электродами в настоящее время вышли из употребления в виду гл. обр.

Фиг. 1.

явления запаздывания разряда, т. е. зависимости разрядного напряжения от длительности приложения измеряемого напряжения к

электродахМ разрядника (зависимость от частоты, крутизны импульсного напряжения и т. д.).

Под защити ым и Р. понимаются устройства, позволяющие понижать напряжение на линии либо на той установке, к которой они присоединены за счет отвода части энергии в цепь самого Р. после его пробоя (разряда через него). Р. являются наиболее старым типом защитных устройств и наиболее распространенным для защиты установок низкого и среднего напряжения. Для установок же высокого напряжения в настоящее время получили распространение особые типы устройств, являющиеся производными обычных Р., краткое описание к-рьгх дано ниже. Особого типа Р. применяются также для защиты телеграфных, телефонных и сигнализационных линий и установок.

Наиболее простым видом защитных Р. являются т. н. роговые Р. (фиг. 2), представляющие co6oii два искривленных в виде рогов электрода, расстояние между которыми различно. Один из электродов соединяют -с защищаемой установкой или линией, а второй присоединяют к земле .либо непосредственно либо через безин-дукциопное сопротивление. Когда напряжение на присоединенном к установке или линии электроде повысится по отношению к зем,пе настолько, что произойдет разряд, тогда через Р. пойдет ток, в результате чего на той части установки, которая присоединена к Р., будет иметь место понижение потенциала. В виду малого сопротивления разрядного промежутка в момент прохождения через него тока для ограничения величины этого тока, уменьшения возникающих в системе в момент замыкания Р. на землю колебаний и облегчения прекращения разряда через Р. после исчезновения избытка напряжения против нормального рабочего, часто последовательно с Р. включают омическое сопротивление. Наличие такого сопротивления, особенно когда оно значительно по величине, уменьшает защитное действие разрядника, поэтому кроме вы-шеукязаипых простых Р. с присоединенным к ним постоянным по величине сопротивлением иногда применяются Р. с переменным сопротивлением, автоматически вводимым в цепь Р. спустя очень короткий промежуток времени после начала разряда. Автоматизм достигается либо при помощи реле либо при помощи подразделения рогов на отдельные изолированные друг от друга секции, причем между отдельными секциями включены сопротивления. Разряд, начавши!!-ся в нижней части Р., где расстояние между электродами наименьшее, под влиянием естественного движения струи воздуха или искусственного дутья (электромагнитного) передвигается затем наверх и, проходя над отдельными сегментами, автоматически вводите цепь включенные Л1ежду ними сопротивления.

Другой тип Р., сильно распространенный раньше, а в настоящее время сохранивипйсуг гл. обр. для защиты некоторых установок спабого тока,-это так наз. роликовые Р.; в этом типе разрядными электродами служат ролики из особого сплава, при котором образование дугового разряда затруднено. Расстояние между роликами берется небольшое, порядка мм. При защите такими Р. установок высокого напряжения (напр. кабельных сетей) вместо двух роликовых электродов берут количество их тем большее, чем выше

Фиг. 2.

рабочее напряжение защищаемой установки, располагая ролики последовательно друг относительно друга, в некотор1>1х случаях с сопротивлениями, включенными последовательно пли же в виде ответвлений (шунтов), как показано на фиг. 3. Видоизменением этого типа Р. является конструкция америк. Р. с разрядом между плоскими поверхностями, разделенными друг от друга очень неболыпими воздушными промежутками (0,01 мм). Разрядное напряжение каждого из этих промежутков составляет около 350 V. При таком напряжении в промежутке появляется тихий разряд, причем сила тока, проходящая через такой промежуток, очень быстро возрастает с повышением приложенного напряжения. 1\лн защиты такими Р. установок высокого напряичсния число таких последовательно включенных промежутков берется очень большим, доходя в некоторых случаях до 200 и выше. Даль-HeiinuiM видоизменением этого типа являются Р. из пористого материала, обладающего значительной проводимостью. Из такого материала изготовляются диски с омедненными поверхностями для получения хорошего контаггта между отдельными элементами при их последовательном включении. Каждый элемент Р. изготовляется на 3 kV. Стопки таких элементов помещаются в общем фарфоровом ко/кухе. Р., сконструированный т. о. в виде одной пли нескольких последовательно включенных стоцок, присоединяется к защищаемой установке через искровой промежуток. При прохождении тока через пористое тело Р. разность потенциалов на концах пор может повышаться настолько, что заключенный в порах газ начнет ионизироваться и тем самым уменьшать общее сопротивление цепи, вследствие чего повысится сила тока, проходящая через Р. После исчезновения перенапряжения сила тока, проходящего через Р., падает, ионизационные явления прекращаются, сопротивление Р. возрастает еще более и, при малой силе тока, последовательно включенный разрядник производит размыкание цепи в момент перехода тока через нуль.

Другой тип Р., близкий по своим характеристикам к только что описанному,- это т. н. т и р и т о в ы й р. Этот Р. изготовляется из особого вещества-т и р и т а, представляющего собой твердое вещество, аналогичное фарфору,сопротивление которого является функцией приложенного к нему напряжения, изменяясь в очень широких пределах, от очень большого при малых напряжениях (материал со свойствами изолятора)и до очень малого (проводник) при высоких разностях потенциала. Изготовленные из этого материала диски покрыты с обеих сторон слоем меди аналогично тому, как это имеет место в предыдущем! типе р. Стопки из таких дисков заключены в фарфоровые кожухи, давая стандартную единицу на 11,5 kV рабочего напряжения. Из такого рода единиц, включенных последовательно, в настоящее время составляются Р. для цепей с любым рабочим напряжением до 230 kV включительно. Аналогично ранее рассмотренным типам, последователр,но с такого рода оазрядными сопротивлениями включается искровой Р., но типа многойоат~ ного-с МН0ГИЛ1И искровыми промежутками и с шунтирующими промежутки сопротивлениями.

Необходимо указать еще на два типа разрядников: электролитические (алюминиевые)-и свинцовые, по своей идее несколько отличающиеся от ранее описанных. Первые из них состоят из иоследовательно включенных алюминиевых поверхностей Л (в виде конических тарелок), отделенных друг от друга слоем щелочного электролита Е (фиг. 4). Когда через такую систему проходит ток, то на поверхности алюминиевых тарелок отлагается тонкий слой окиси алюминия, обладающий свойством непровод-1шна вплоть до напряжений ок. 450 V. При дальней:-шем повышении напряжения этот слой при нек-ром критич. значении напрян;сиип пробивается и ток свободно проходит через электролит, причем при падении напряжения ниже критического непрерывность изолирующей пленки окиси восстанавливается и прохождение тока прекращается. С течением времени эта пленка растворяется в электролите, поэтому необходимо ее восстанавливать от времени до времени пропусканием тока через все устройство. Так как такаш

Фиг. 3.

система обладает некоторой проводимостью и при напряжениях ниже критического, то, чтобы предохра-И1ггь электролит от нагрева, который бы вызвал еще более сильное растворение окиси алюминия в электролите, что в конечном итоге привело бы к порче всего устройства, последовательно с последним включают систему из Р. шарового и рогового. В настоящее время электролитические Р. почти всюду вытеспены другими типами. Близким по идее описанному является свинцовый р. Устроен он следующил! образом: между дисками из оцинкованного железа, отделенными друг от друга фарфоровыми кольцами, помещается занрес-

соваипый порошок перекиси свинца, причем поверхности дисков, соприкасающиеся с перекисью свинца, покрыты тонким слоем лака с пробойным напряжением около 300V. Такая система при приложении напряжения будет иметь свойства непроводника до тех пор, пока напряжение, приходящееся на каждый элемент, не будет превосходить пробивного. В том случае, когда напряжение превосходит эту величину, слои лака будут пробиты и через места пробоев будет проходить ток, который вызывает в местах пробоя лаковой п.ленки наибольшее нагревание перекиси свинца. Будучи нагретой до 150°, перекись свинца переходит в сурик, а при нагреве до 250°-в глет. В то время как переь-ись свинца является хорошим проводником, сурик сравнительно плохо, а глет совершенно не проводит электрического тока. Под действием местного нагрева происходит раскисление свинца и в результате- изменение проводимости вещества в местах нагрева с закупоркой для тока отверстий в слое лака. Стопки из таких от-, дельных элементов монтируются в фарфоровых кожухах и приключаются к защищаемой цепи аналогично ранее указанным типам через искровые Р.

Разрядники, применнемые для защиты установок слабого тока, группируются вокруг двух основных типов: Р. с искровым промежутком и Р. пустотных, или газовых. Первый тип обычно представляет собой две угольные пластины, отделенные друг от друга тонким слоем слюды с отверстиями; в промежутке между пластинами происходит разряд в том случае, когда разность потенциалов превзойдет определенную величину, обычно около 300 V. Иногда одна из угольных пластин заменяется пластиной из легкоплавкого металла с целью получения плавления его и создания короткого замыкания в цепи при наличии сильных разрядов. В тех случаях когда возможно появление значительных перенапряжений большой мощности, например в случае параллельного хода линий слабого и линий сильного тока, в особенности мощных линий электропередач, необходимо пользоваться особыми типами Р., отличающихся от нормально применяемых для защиты лини11 слабого тока тем, что эти разрядники позволяют пропускать через себя значительные токи (новейшие типы до 100 А и даже выше) в течение нескольких секунд. У этого типа разрядные электроды помещены в разреженном до нескольких мм Hg газе, обычно аргоне, причем Д.ДЯ придания характеристике разрядника (выражающей зависимость силы тока от разности потенциалов на зажимах Р.) требуемого эксплоа-тационными условиями вида металлические электроды покрываются сплавами щелочных или щелочноземельных металлов.

Лит.: С м у р о в А. А., Электротехника высокого напряжения и передача энергии, 2 изд.. Л., 1931; СиротинскийЛ. И., Перенапряжение, М., 1924; Э п ш те й н Г. л.. Перенапряжение па электрических установках, Киев, 1927; Рот А., Техника высоких напряжений, пер. с нем., М.-Л., 1930; Ю р ь е в М. Ю., Влияние высоковольтных линий на линии связи, Москва, 1929; СЭТ, Справочная книга для электротехников, т. 3, отд. 19, Ленинград, 1928 (там же подробный список литературы). А. Чернышев.

Фиг. 4.

РАЗЪЕДИНИТЕЛЬ, т р е н ш а .гг ь т е р, аппарат, служащий для быстрого разъединения отдельных участков электрич. сети высокого напряжения. Устанавливается Р. с целью отделения от источника напряжения тех частей установки, которые должны подвергнуться осмотру, чистке или ремонту. Кроме основного своего назначения Р. применяется в распределительных устройствах BbicoKoio напрянсе-ния и для различных переключений (переход, с одной системы щин на другую и т. п.). Р. можно производить выключение только тогда, когда в выключаемой цепи совсем не проходит ток или проходит весьма незначительный, не могущий ирхминить ири размыкании, вреда Р. (выгорание контактов, сваривание их между собой): им можно оперировать под напряжением, но не под током. Различают три основных типа Р.; рубящие, качающиеся и поворотные. Самые распространенные из них: рубящие однополюсные и трехполюсные Р.

Однополюсные рубящие Р. з-дов ВЭО (фиг. 1) состоят из ножа а, сделанного из одной или (при больгиих токах) нескольких медных полос, двух медных контактных, пластин и 62. укрепленных на фарфоровых опорных изоляторах <?i и Cg, и железной: илиты d, на к-рой устанавливаются изоляторы. Нож Р. может открываться в вертикальной плоскости, поворачиваясь около оси, помещенной на одной из контактных пластин. Свободный конец ножа врубается под нек-рым усилием в пружинящие контакты, в которых удерживается трением. Нож может открываться на 60 и 90°, в зависимости от установки ограничительной шайбы, помещенной на оси ножа, или на 180°, если шайба снята с оси. Нож однополюсного Р. снабжен ушком е, служащим для управления Р. посредством шеста (шальтштанги), сделанного из изолирующего материала. На верхнем конце шеста укреплен перпендикулярно его оси палец, закладывающийся сбоку в ушко ножа. Вследствие того что шест имеет значительную длину, для оперирования им коридор, откуда производится управление Р., должен быть достаточной ширины (не менее 2 .м). Чтобы дать представление о геометрических размерах рубящих однополюсных Р., ниже в табл. приведены данные о Р. Всесоюзного электротехнич. объединения (ВЭО).

Описанная конструкция однополюсного Р^ допускает приключение .к нему проводов,расположенных по оси' ножа. Нередко по конструктивным соображениям провода приходится подвести к заншмам Р. в паиравлении, перпендикулярном к оси ножа. В этом случае, чтобы выиграть в кубатуре распределительного устройства, устанавливают у Р. вместо опорных проходные изоляторы. Они монтируются на бетонной или железно!! плите (фиг. 2). В зависимости от местных условий Р. может быть изготовлен таюке в исиол-

Фиг. 1.

Данные о г е о м е т р п ч е с к и х размерах рубящих однополюсных Р. ВЭО.

Приходящееся на полюс. Размеры даны в англ. дм.

нении с одним проходным и одним опорным изоляторами. Для быстрого управления Р. и лзозможности одновременного разрыва цепи во всех трех фазах в больших распределительных устройствах обычно устанавливаются трехпо-люсные Р.

Трехполюсные ру--бящиеР. ВЭО (фиг. 3) представляют собою три ножа а, монтированных -на опорных изоляторах с. Изоляторы установле-

Фиг. 3.

ны на железной плите. В плите расположен вал W, па к-рый насажен кривошип7с, соеди-:аенный изолирующими тягами с тремя ножа-

Фиг. 4.

ми Р. При вращении вала рычагом г, надетым на вал снаружи илиты, ножи поворачиваются на угол 90° и врубаются все три одновременно ;в п'рунлшящие контакты р. Управление трех-

полюсным разъединителем производится обычно механической рычажной, иногда цепной передачей, реже шальтштангой.

Эти Р. не удовлетворяют установке их на открытом воздухе, почему практикой и выработаны особые конструкции таких Р. с качающимися опорными изоляторами, несущими на себе ножи. Опорные изоляторы с ножами приводятся в двизкение рычагами, укрепленными вдоль мачты. Разъединитель снабжен рогами для разрыва вольтовой дуги (см. Выключатели, фиг. 5).

При очень высоких напряжениях от 60 kV и выше чаще применяются однополюсные поворотные Р., ножи к-рых поворачиваются в горизонтальной плоскости и имеют разрыв цепи в двух местах (фиг.4). Средний изолятор поворачивается вокруг своей оси, и укрепленный на нем горизонтальный нож входит в оба контакта, расположенные на двух других изоляторах. Для установки на открытом воздухе берутся ребристые изоляторы вместо гладких. Изо.дяторы Р. для очень высоких напряжений делают из особого изолирующего вещества (геакс, репелит и др.). Г е а к с представляет собой пропитанную специальным изолирующим составом бумагу, которая навивается в большом числе слоев, образуя необходимой толщины трубку, Геакс обладает значительной электрич. и механич. прочностью, однако не выдерживает атмосферных воздействий, почему и применяется только для внутренних установок.

Р. строятся на нормальный ряд напряжений: 3, С, 10, 20, 35, 60, 100, 150 и 200 kV. Для поминальных сил тока принята следующая нормальная шкала:200, 400, 600, 1 ООО, 1 500,- 2 ООО, 3 ООО и 4 ООО А. Требования, которым должны удовлетворять Р.: механич. прочность, нагрев частей при номинальной силе тока не более 50°, плотность токана контактных поверхностях 0,1-0,5 А'лш*. Вследствие электродина-мич. усилий, проявляющихся во время коротких замыканий в мощттх установках,возможны самопроизвольные отключения Р., результатом которых м. б.аварии в рас-пределите.льном устройстве. Современные конструкции Р. не допускают подобных выключений. Р. предпочитают располагать в распределительном устройстве т. о., чтобы обслуживающему персоналу с места управления видно было положение ножей Р. в виду того что в больших установках Р. помещаются далеко! от места управления (в другом этаже или совсем в другом помещении), для контроля за положением ножей Р. устраивается сигнализация лампами накаливания или посредством специальных приборов. С этой целью у Р.. устанавливаются сигнальные контакты, к-рые при разомкнутом положении Р. включают лампу безопасности. Загоревшаяся лампа указывает, что данный Р. выключен. В особо ответственных случаях, когда напр. нельзя допустить одновременно включения двух Р., на них устанавливают электрич. блокировочные замки. Сущность блокировки Р. электрич. замками состоит в том, что при отсутствии напряжения в обмотке соленоида (см. Соленоид) замка, монтированного на Р., якорь соленоида падает и запирает Р., т. е. делает невозможным изменение положения ножей Р. персоналом. Включение тока в соленоид замка производится от другого Р. Иногда трехполюсные Р. делаются с заземляющими контактами, замыкающимися при размыкании Р.

Фиг. 5.

Заземляющие контакты слу;кат для заземления . шнии, чтобы таким образом обезопасить работающий на линии персонал от соприкосновения с высоким напряжением. На фиг. 5 изображен переключающий Р., служащий для перск.поченип фидеров или гснераторои на одну или другую систему шин распределительного устройства. Чт(збы дать представление относитель-iio мест постановки Р., приводится схема фиг. G: на всех подходящих к собирательным ши- г нам и отходящих от них фидерах и линиях и на ответвлениях для предохранения от перенапряжений Р. помещаются в нени-средственной близо-стп к шинам. В aTOii

схеме Р. установлены не только на проводке, но идля деления шин на части и соедн1тс-ния их между собой (на схеме: Р- разъединители, /, fJ, III-трехфазные генераторы, t,( -соОирательнан щниа низкого иа-пряягении, Се-собирательная гинна высокого вшоп-.кения, Т-трансфопматор, Ф-отводящие фидеры низкого напряжения, MB-соединительный масленый выключатель, Г--громоотвод, с-сопротивление).

Лит.: Аппаратура распределительных устройств высокого напряжения, под ред. Арановича И. С., М., 19.31; Э п ш т е йГп Г. Л., Районные трансформаторные подстанции, киев. 1929; П о я р к о в М. Ф., Центральные электрич. станции, 1М.-Л., 1927; С у ш к и п И. П., Глазунов А. А., Центральные электрич. станции и их электрич. оборудование, 2 изд.. М.-Л., 1929. А. Попов.

РАЙОЛЬНЫЕ ОРУДИЯ, орудия, предназначаемые для р а й о л и р о в а н и я почвы. Рай-олировапие почвы-операция, применяемая для ценных культур с целью резкого увеличения пахотного слоя и временного и.ли постоянного его улучшения. Райолирование производится при помоши специальных орудий

Фиг. 1.

liOHHOH или мехаиич. тяги работу к-рых иногда комбинируют с работою ручных оруди11 (лопаты, кирки и т. п.). Глубокое рыхление пахотного слоя производится при ИОМОИЦ! специальных раиольных плугов, к-рые отличаются ОТ обыкновенных своими размерами и прочностью и поднимают или сразу один глу-

бокий пласт или рыхлят его в два слоя, причем для этого или пускают один плуг следом за другим или один плуг имеет два корпуса, поставленные один за другим по одной линии с таким расчетом, чтобы каждый из них брал свой пласт из одной и той же борозды. Из раиольных плугов для тяги упряжными животными значительным распространением пользовались илуги Р. Сакка, к-рые по своему типу те же, что и его универсальный плуг (фиг. 1 и 2), но только более усиленной конструкции. Эбергардт (Германия) выпускает подобные же плуги с дерноснимами Прогресс марки NESBG 1 и Циклоп марки NTK 2. Последний применяется для обработки глубиною до 56 см. Все эти орудия требуют усиленной запряжки (3-4 пары) или трактора. Как переходный тип к современ-

Фиг. 2.

пым орудиям механич. тяги можно отметить плуг французской системы Бажака, приводимый в действие конным воротом. Из орудий для механич. тяги применяются плуг Р. Сакка марки СЕ 24 и балансирующий плуг Фау-лера (см. Плуги).

Лит.: Костычев П., Почва, ее обработка и удобрение, СПБ, 1898; Бюрстенбиндер Р., Разделка и улучшение зeтeль, перевод с немецкого, Киев, 1895; Krafft G., Die Ackerbaulehre. 1. Aufl., Berlin, 1921. H. Следков.

РАЙОНИРОВАНИЕ, пространственно-территориальная группировка какого-либо явления по районам, определяемым отобранными для выделения их прпзнакахми. В таком смысле может итти речь о Р. напр. сейсмическом, к.чиматическом, почвенном, сел.-хоз. культу]) ит. п. Вопросы, касающиеся специального Р., являются составной частью соответствующей проблемы. Особо стоит экономическое Р. СССР, явившееся основанием к переустройству административной системы и организации шчанирования. Экономич. Р., подготовлявшееся в первые годы после Октябрьской революции самим фактом необходимости за-мёны сломанной государственной машины ка-питалистич. России новой структурой,-тер-риториа.чьной организации страны,-теснейшим образом связано с планом электрификации СССР, наметившим необходимость при выработке рационального плана хозяйства для страны разделить ее на хозяйственно-самостоятельные единицы- районы и давшим ряд проектировок как схемы межрайонных связей (сверхмагистрали), так и внутренней структуры отдельных территорий СССР. Непосредственным продолжением ГОЭЛРО был проект экономич. Р. Госплана (1921 г.), включивший и работы, произведенные по по-становлениюУН Съезда Советов (1919 г.), признавшего необходимость разработать практически вопрос о новом административно-хозяйственном делении РСФСР.

Основные идеи проекта Госплана: 1) Р. ость акт перспективного планирования: план развития производительных сил района является основной формой определения его задач .

г. о. т. XIX.

и той территории, к-рую он должен охватить . 2) Внутренняя структура района характеризуется процессом комбинирования хозяйства, а по.дожение в общей системе районов специализацией: районы образуют комбинированные х-ва с определенной специализацией в сторону естественных ресурсов района и навыков населения . Отсюда связь с электри-фикацие!! как одним из стержней комбинирования и с проблемами дальновозного транспорта (сверхмагистрали, электрифицированный транспорт) как предпосылкою развития специализации. 3) Экономическое Р. должно служить исходным моментом для будущего административно-хозяйственного разделения страны . Отсюда-связь конкретных проектировок с задачами национальной политики партии, включение задачи приближения власти к населению, создание организационных форм для максимального развития активности трудящихся по постановке и разрешению задач социалистич. строительства.

Проект Госплана был проработан В комиссии ВЦИК (конец 192Гт.), к-рая сформулировала основные принципы Р. и дала прокорректированную сетку района: 1) В основу Р. должен быть положен экономич. принцип. В виде района д. б. выделена своеобразная, по возможности экономически законченная территория страны, к-рая благодаря комбинациям природных особенностей, культурных накоплений прошлого времени и населения с его подготовкою для производственной дея-те.яьности представляла бы одно из звеньев общей цепи народного хозяйства. Этот принцип экономической законченности дает возможность построить на хорошо подобранном комплексе местных ресурсов, капитальных ценностей, принесенных со стороны, новой техники и общегосударственного плана народного хозяйства проект хозяйственного развития района на базе наилучшего использования всех возможностей при наименьших затратах. При этом достигаются и другие весьма важные результаты: районы до известной степени специализируются в тех отраслях хозяйства, к-рые в них могут быть развиты наиболее полно, а обмен между районами ограничивается строго необходимым количеством целесообразно направленных товаров. Р. таким образом позволит установить теснейшую связь между природными ресурсами, навыками населения, накопленными предыдущею культурою ценностями, новой техникой и получить наилучшую их комбинацию, проводя, с одной стороны, целесообразное разделение труда между отдельными областями, с другой,-организуя область в крупную комбинированную хозяйственную систему, чем несомненно достигается и лучший результат. 2) В согласии с конституцией и общими началами нашей национальной политики экономич. принцип Р. должен быть выявлен в такой форме, чтобы он соде11ствовал материальному и духовному развитию всех национальностей и племен РСФСР применительно к особенностям их быта, культуры и экономич. состояния. Провозглашенный советской властью принцип самоопределения д. б. сохранен, и экономическ. Р. должно служить базою для наивысшего расцвета в хозяйственном отношении автономных национальных объединений. В соответствии с излояенным: а) границы автономных ]еспублик и областей при

вхождении в экономическую область не нарушаются: мелкие входят как подрайон, более крупные образуют самостоятельные районы и самые обширные образуют в своем составе несколько районов; б)политич. права и компетенция национальных объединений, предусмотренные декретами о них, не подлежат умалению; в) привлечение к образованию экономич. областей договорных республик должно производиться на основании снециа.яь-ных соглашений. Экономич. Р. должно обеспечить мирное сожительство и братское сотрудничество всех национальностей и племен РСФСР, а также договорных друлгествен-иых советских республик .

Процесс административного переустройства на базе экономического Р. растянулся на ряд лет. На основании решения ХИ Съезда ВКП(б) в 1924/25 году были организованы две области-Урал и Северный Кавказ. Далее постепенно были созданы Дальневосточный край, Сибирский край, Ленинградская обл., Средняя и Нижняя Волга, области Пентраль-но-Черноземная, Западная, Московская, Ивановская и Северный край. Переход на областную систему (вместо губернской) заканчивается в 1929 г. в непосредственной связи с пяти-.четним планом. Крупная поправка вносится в 1930 году образованием Восточносибирского края из восточной Иркутско-Красноярской и Северо-Енисейскойчастей Сибири,Забайкалья, бывшего в составе ДВК, и Бурято-Монголь-ской АССР. В 1932 г. образуются области на Украине и в Казакстане. Автономные национальные области входят в состав краев. Из автономных республик в состав краев входят: АССР немцев Поволлья в Нижневолжском крае. Чувашская АССР в Нижегородском крае, Дагестанская АССР в Сев.-Кавказском крае (с 1931 года) и Бурято-Монгольская АССР в Восточносибирском крае*. Список районов в их первой редакции сравнительное с^ ществ^ю-щим в настоящий' момент хозяйственно-административным делением Союза приведен ниже в приложениях (табл. 1), где даны также основные цифровые показатели хозяйственного развития этих районов (табл. 2 и 3). Наряду с экономич. районом-областью (краем)- имеется одно районное экономич. образование, перекрывающее границы республик,- это ЭКОСО Средней Азии, объединяющее хозяйственную политику Узбекистана, Туркменистана, Таджикистана, а также Киргизской и Каракалпакской АССР, входящих конституционно в РСФСР.

Р. первого периода дало три образования: район, округ, область (край). Административный район как основная низовая организация советской власти был образован во многих частях СССР еще до создания областей в связи с задачами правильной организации госаппарата и вовлечения широких масс крестьянства в советское строительство. Округ являлся промежуточным звеном ме5кду районом и областью, сосредоточивая в себе значительную часть чисто административных функций и являясь органом организации и укрепления низовых ячеек. Крупнейшая реформа была проведена в 1930 г. с упразднением округов, в результате чего получили повое очертание роли как района, так и края. Ликвидация окру-

*Применяетсп ].- районам, в состав 1!-рых входят национальные об])азования; там, где нет нати1011а.)1ьных областей, сохранпстсп название область .